Lösning 1.6:1

FörberedandeFysik

(Skillnad mellan versioner)
Hoppa till: navigering, sök
(Ny sida: Ideala gaslagen används.<br\> <math>p\cdot V = nRT</math> där <math>p</math> är trycket i <math>Pa</math> <math>V</math> är volymen i <math>m^3</math> <math>n</math> är antal <m...)
Nuvarande version (26 april 2018 kl. 11.44) (redigera) (ogör)
 
(En mellanliggande version visas inte.)
Rad 3: Rad 3:
<math>p\cdot V = nRT</math>
<math>p\cdot V = nRT</math>
-
där
+
där<br\>
-
<math>p</math> är trycket i <math>Pa</math>
+
<math>p</math> är trycket i <math>\mathrm{Pa}</math><br\>
-
<math>V</math> är volymen i <math>m^3</math>
+
<math>V</math> är volymen i <math>\mathrm m^3</math><br\>
-
<math>n</math> är antal <math>kmol</math>
+
<math>n</math> är antal <math>\mathrm{kmol}</math><br\>
-
<math>R</math> är allmänna gaskonstanten <math>8314 J/(kmol\cdot K)</math>
+
<math>R</math> är allmänna gaskonstanten <math>8314 \,\mathrm{J/(kmol\cdot K)}</math><br\>
-
<math>T</math> är absoluta temperaturen i <math>K</math>
+
<math>T</math> är absoluta temperaturen i <math>\mathrm K</math>
Den innestängda mängden luften är lika stor då glaset sänks ner över ljuset som då vattennivån har höjts i glaset. Trycket i glaset är i princip atmosfärstrycket under hela experimentet. Det enda som ändrar sig är volymen och temperaturen och vi kan sammanställa andra variabler och konstanten till en ny konstant.
Den innestängda mängden luften är lika stor då glaset sänks ner över ljuset som då vattennivån har höjts i glaset. Trycket i glaset är i princip atmosfärstrycket under hela experimentet. Det enda som ändrar sig är volymen och temperaturen och vi kan sammanställa andra variabler och konstanten till en ny konstant.
Rad 23: Rad 23:
Den relativa volymändringen är lika stor som den relativa temperaturändringen.
Den relativa volymändringen är lika stor som den relativa temperaturändringen.
-
<math>T_1=573K(273+300°C)</math><br\>
+
<math>T_1=573 \,\mathrm K(273+300° \mathrm C)</math><br\>
-
<math>T_2=293K(273+20°C)</math><br\>
+
<math>T_2=293 \,\mathrm K(273+20° \mathrm C)</math><br\>
<math>V_2=V_1\cdot 293/573= V_1\cdot 0,51</math>
<math>V_2=V_1\cdot 293/573= V_1\cdot 0,51</math>
Vattnet stiger upp till ungefär halva höjden i glaset.
Vattnet stiger upp till ungefär halva höjden i glaset.

Nuvarande version

Ideala gaslagen används.

\displaystyle p\cdot V = nRT

där
\displaystyle p är trycket i \displaystyle \mathrm{Pa}
\displaystyle V är volymen i \displaystyle \mathrm m^3
\displaystyle n är antal \displaystyle \mathrm{kmol}
\displaystyle R är allmänna gaskonstanten \displaystyle 8314 \,\mathrm{J/(kmol\cdot K)}
\displaystyle T är absoluta temperaturen i \displaystyle \mathrm K

Den innestängda mängden luften är lika stor då glaset sänks ner över ljuset som då vattennivån har höjts i glaset. Trycket i glaset är i princip atmosfärstrycket under hela experimentet. Det enda som ändrar sig är volymen och temperaturen och vi kan sammanställa andra variabler och konstanten till en ny konstant.

\displaystyle V=k\cdot T eller \displaystyle k=V/T

Samma konstant har vi före och efter att vattnet har stigit i glaset.

Volymen för vattnet innan det stiger sätts till \displaystyle V_1 och temperaturen då är \displaystyle T_1 och efter att vattnet har stigit är volymen \displaystyle V_2 och temperaturen \displaystyle T_2. \displaystyle T_2 är rumstemperatur.

\displaystyle V_1/T_1=V_2/T_2
\displaystyle V_2=V1\cdot T2/T1

Den relativa volymändringen är lika stor som den relativa temperaturändringen.

\displaystyle T_1=573 \,\mathrm K(273+300° \mathrm C)
\displaystyle T_2=293 \,\mathrm K(273+20° \mathrm C)
\displaystyle V_2=V_1\cdot 293/573= V_1\cdot 0,51

Vattnet stiger upp till ungefär halva höjden i glaset.

Den här artikeln är hämtad från http://wiki.math.se/wikis/forberedandefysik/index.php/L%C3%B6sning_1.6:1