Processing Math: Done

FörberedandeFysik

Teori

Övningar

FÖRFATTARE: Göran Tranströmer och Lars-Erik Berg. EDITERARE: Johan Laine

Relativistisk rörelsemängd

I klassisk fysik definierar vi rörelsemängden p genom ekvationen p=mv. Einstein visade dock att det korrekta uttrycket är,

p=mv.

Notera återigen att när hastigheten är låg är 1, så att pmv, i enlighet med den klassiska fysiken.

Lagen om den totala rörelsemängdens bevarande gäller fortfarande men får ett annat utseende när vi räknar relativistiskt. Eftersom p=mv får vi nu istället

mv=konstant ,

och inte som förut att mv=konstant . Vi får olika konstanter om vi befinner oss i olika inertialsystem, men det gäller alltid att den totala rörelsemängden är konstant.

Exempel - rörelsemängdens bevarande

Vi har en oelastisk stöt mellan en kropp med vilomassa 2 kg och en kropp med vilomassa 1 kg. Kropparna rör sig mot varandra med hastigheten c2. Efter krocken har vi istället en kropp med vilomassa 3 kg. Vilken hastighet kommer den nya kroppen ha?

Relativistisk lösning:

Vi vet att ptot=mv=konstant , alltså

ptot=mv=mv1−v2c2=2kgc21−12+1−121kg(−c2)=(2−1)ckg=ckg

Eftersom rörelsemängden är konstant så kommer vi efter kollisionen ha ekvationen

ptot=mv=3kgv1−(vc)2

varifrån vi kan lösa ut v som v=ptotm2+p2totc2=c32+1=c100316c

Inkorrekt icke-relativistisk lösning:

Räknar vi istället icke-relativistiskt får vi att

ptot=mv=2kgc2+1kg−c2=c2kg 

Efter kollisionen

ptot=mv=3kgv 

Då får vi sluthastigheten

v=mptot=3c2=c320236c

Vi ser att den är betydligt lägre än den faktiska hastigheten 0316c.

Relativistisk energi

Newtons andra lag lyder

”Rörelseförändringen är proportionell mot kraften, och sker i kraftens riktning.”

vilket vi kan skriva som

F=dtdp

I klassisk fysik använder vi med gott samvete formeln p=mv, och i de fall då massan inte ändras med tiden får vi att dtdp=mdtdv, och alltså den välbekanta formeln F=ma. Nu när vi istället har p=mv får vi en mer komplicerad kraftekvation eftersom är tidsberoende.

F=dtd(mv)=ddtmv1−v2c2

Eftersom kraftekvationen har ändrats ändras också uttrycket för kinetisk energi. Vi utgår från att partikeln är stillastående vid start så att den kinetiska energin är exakt det arbete som vår kraft uträttar på partikeln. Energi kan allmänt skrivas som kraften integrerat över en sträcka. Vi sätter in vårt resultat från kraftekvationen i integralen och får

Ek=Fds=dtd(mv)dtdsdt=mvd(v) 

Att räkna ut denna integral kräver en del kunskap om integration som vi inte förutsätter, men en fullständig härledning för den intresserade finns på Wikipedia. Om man utför integrationen får man detta mycket viktiga resultat

Ek=(−1)mc2

Förutom att rörelsemängd bevaras vet vi också att den totala energin bevaras. Eftersom även detta gäller i alla inertialsystem kunde Einstein visa att den totala energin E hos en partikel bestäms av uttrycket

E=mc2

Detta betyder att då en partikel står stilla, det vill säga att =1, så får vi det berömda sambandet E=mc2! mc2 är alltså all inre energi, oavsett vilken typ av energi det är och vad det är för sorts partikel. Detta är Einsteins mest berömda formel och leder till

E=Ek+E0

där vi definierar viloenergin E0 som

E0=mc2

Denna energi är inneboende i varje partikel med massa och det är energi av denna typ som frigörs vid kärnkraftverk, i solen och i atombomber.

Exempel - massomvandling

Det här är ett rent tankeexperiment som aldrig kan ske i verkligheten, men det kan illustrera hur mycket energi som finns lagrad som viloenergi. Vi tänker oss att vi har ett föremål med massan 0,5 g som annihileras (kolliderar och förintas) med ett likadant föremål gjort av antimateria. Det som händer då är att all viloenergi, det vill säga ett gram, omvandlas enligt E0=mc2. Om all denna energi förs över till ett bowlingklot med massan 6 kg, hur hög hastighet får då bowlingklotet?

Lösning:

Den totala massan som omvandlas är 1 g, så den ökning i kinetisk energi som bowlingklotet kommer få är enligt uppgiften E=mc2=10−3kgc2. Vi misstänker att bowlingklotet kommer få en väldigt hög fart så vi räknar relativistiskt för säkerhets skull. Vårt uttryck för kinetisk energi är Ek=(−1)mklotc2, vilket leder till att

=1+Ekmklotc2=1+6110−31000167

Vi får då hastigheten

v=c1−120018c 

vilket är vansinnigt snabbt, det är alltså ungefär 55106 m/s.

Exempel - viloenergins storlek

Viloenergin är nästan alltid enormt mycket större än den kinetiska energin. Hur snabbt måste ett föremål röra sig för att den kinetiska energin ska vara lika stor som viloenergin?

Lösning:

Om Ek=E0 så har vi enligt formlerna att

(−1)mc2=mc2

så att =2. Bryter vi ut v ur får vi veta att

v=c1−12=23c0866c 

Notera att detta är helt oberoende av föremålets massa.

Energitriangeln

Vi ska nu härleda ett samband mellan energin E, rörelsemängden p och viloenergin E0. Definitionsmässigt gäller att:

p2=(mv)2=m2v21−c2v2

Totala energin E=mc2 uttryckt i rörelsemängden p kan då skrivas

E2=(mc2)2=m2c41−c2v2=m2c41−v2c21−c2v2+c2v2==m2c4+m2c41−c2v2c2v2=m2c4+p2c2=E02+p2c2 

där vi utnyttjat vårt uttryck för p2 och att E0=mc2.

Detta är en mycket viktig formel kallad energitriangeln, så vi presenterar den igen för tydlighetens skull:

E2=p2c2+m2c4=p2c2+E02

Vi ser även att eftersom p=mv och E=mc2 så är m=pv=Ec2, vilket innebär att

E=vpc2

vilket är ett uttryck som är oberoende av massan. Det är ett intressant resultat därför att detta är ett uttryck som gäller även för masslösa partiklar, till skillnad från uttrycken E=mc2 och p=mv. Masslösa partiklar har ingen viloenergi och därför får vi från energitriangeln med E0=0 att

E=pc

för masslösa partiklar. Genom att använda E=pc2v får vi då också att v=c, det vill säga alla masslösa partiklar rör sig med ljusets hastighet. Men det är också så att enbart masslösa partiklar kan röra sig med ljusets hastighet.

Fotoner är ett viktigt exempel på masslösa partiklar.

När behöver man räkna relativistiskt?

Vid låga hastigheter är 1såattpmv. I diagrammet nedan visas värdet av vid olika hastigheter. I alla praktiska tillämpningar då v är mycket mindre än c kan man alltså lika gärna räkna direkt med p=mv. Hur är det då med energin? E=mc2 ser inte ut som våra vanliga uttryck. Men man kan visa att för låga hastigheter är Emc2+mv22 där vi genast känner igen den första termen som viloenergi och den andra termen som det klassiska uttrycket för kinetisk energi. Som tumregel brukar man säga att "låga hastigheter" är lägre än 01c, alltså 10% av ljusets hastighet och då behöver man oftast inte räkna relativistiskt. Vid extremt höga hastighter då vi har vc så gäller EEkpc. Då v är exakt lika med c gäller som redan nämnt att E=Ek=pc.

Bestämning av rörelsemängd - praktisk tillämpning

För att undersöka en laddad, relativistisk partikels rörelse används ofta ett homogent magnetfält som böjer av partikeln i en cirkulär rörelse med radien r. Metoden används i många moderna partikeldetektorer (se även cyklotronen) eftersom man på så sätt kan bestämma rörelsemängden p, men det är också på så sätt man styr partiklarna. Samma metod används för att styra bläckdropparna i en skrivare till rätt plats. I ett plan vinkelrätt mot magnetfältet gäller sambandet

qvB=rmv2

vilket också ger

p=mv=qrB

där såväl avböjningens radie r som laddningen q och magnetfältet B kan mätas.