Tips och lösning till U 22.27
SamverkanLinalgLIU
(Ny sida: {{NAVCONTENT_START}} '''Tips 1''' Hej 1 {{NAVCONTENT_STEP}} '''Tips 2''' Hej 2 {{NAVCONTENT_STEP}} '''Tips 3''' Hej 3 {{NAVCONTENT_STEP}} '''Lösning''') |
|||
(En mellanliggande version visas inte.) | |||
Rad 2: | Rad 2: | ||
'''Tips 1''' | '''Tips 1''' | ||
- | + | Vi löser problemet i en kanonisk bas. | |
{{NAVCONTENT_STEP}} | {{NAVCONTENT_STEP}} | ||
'''Tips 2''' | '''Tips 2''' | ||
- | + | I detta fall har vi en yta som vi identifierar som en cylinder (med ett tvärsnitt i form av en cylinder ) eftersom övergång till kanonisk bas ger ekvationen <center><math> | |
+ | 3x_1^2+x_2^2+x_3^2+2\sqrt3x_1x_3=1\Leftrightarrow y_2^2+4y_3^2=1, | ||
+ | </math></center>. Cylinderns symmetriaxel ligger längs med <math> y_1 </math>-axeln. Rita figur! | ||
{{NAVCONTENT_STEP}} | {{NAVCONTENT_STEP}} | ||
'''Tips 3''' | '''Tips 3''' | ||
- | + | Av figuren inser vi att avståndet kan bli oändligt stort. För att finna minsta avståndet till origo inser vi att avståndet från en godtycklig punkt <math> (y_1,y_2,y_3) </math> på cylindern till origo | |
+ | ges av funktionen | ||
+ | |||
+ | <math> d=\sqrt{y_1^2+y_2^2+y_3^2} </math>. | ||
+ | |||
+ | Vidare gäller att <center><math> | ||
+ | d^2=y_1^2+y_2^2+y_3^2=y_1^2+y_2^2+\frac{1-y_2^2}{4}=\frac{1}{4}+y_1^2+\frac{3}{4}y_2^2\geq\frac{1}{4}. | ||
+ | </math></center>. Ur detta finner vi minsta värdet för d. | ||
{{NAVCONTENT_STEP}} | {{NAVCONTENT_STEP}} | ||
'''Lösning''' | '''Lösning''' | ||
+ | |||
+ | |||
+ | |||
+ | Ytan kan skrivas på matrisform enligt | ||
+ | |||
+ | |||
+ | <center><math> | ||
+ | 1=3x_1^2+x_2^2+x_3^2+2\sqrt3x_1x_3 | ||
+ | =(x_1\ x_2 \ x_3) \left(\begin{array}{rrr}3&0&\sqrt3\\0&1&0\\\sqrt3&0&1\end{array}\right) | ||
+ | \left(\begin{array}{r}x_1\\x_2\\x_3\end{array}\right) | ||
+ | =X^tAX. | ||
+ | </math></center> | ||
+ | |||
+ | |||
+ | där <math> A </math> är symmetrisk och därmed diagonaliserbar , dvs <math> A=TDT^t </math>. | ||
+ | Egenvärdena till <math> A </math> är <math> \lambda_1=0 </math>, <math> \lambda_2=1 </math> och <math> \lambda_3=4 </math>. | ||
+ | Tillhörande egenrum är <math> E_{\lambda=0}=[(1,0,-\sqrt3)^t] </math>, | ||
+ | |||
+ | <math> E_{\lambda=1}=[(0,1,0)^t] </math>, <math> E_{\lambda=4}=[(\sqrt3,0,1)^t] </math>. | ||
+ | |||
+ | |||
+ | I kanonisk bas ser vi att ytan | ||
+ | <center><math> | ||
+ | 3x_1^2+x_2^2+x_3^2+2\sqrt3x_1x_3=1\Leftrightarrow y_2^2+4y_3^2=1, | ||
+ | </math></center> | ||
+ | är en sned ellipsformad cylinder med symmtriaxlen längs <math> y_1 </math>-axeln. | ||
+ | |||
+ | |||
+ | Avståndet från en godtycklig punkt <math> (y_1,y_2,y_3) </math> på cylindern till origo | ||
+ | ges av funktionen | ||
+ | |||
+ | <math> d=\sqrt{y_1^2+y_2^2+y_3^2} </math>. | ||
+ | Eftersom cylindern <math> y_2^2+4y_3^2=1 </math> inte är begränsad längs | ||
+ | <math> y_1 </math>-axeln så är <math> d </math> också obegränsad och saknar därmed ett största | ||
+ | värde, ty | ||
+ | |||
+ | |||
+ | <center><math> | ||
+ | d^2=y_1^2+y_2^2+y_3^2=y_1^2+y_2^2+\frac{1-y_2^2}{4} | ||
+ | =\frac{1}{4}+y_1^2+\frac{3}{4}y_2^2\rightarrow\infty, | ||
+ | </math></center> | ||
+ | |||
+ | |||
+ | då <math> y_1\rightarrow\pm\infty </math>. | ||
+ | |||
+ | |||
+ | Vidare gäller att | ||
+ | |||
+ | |||
+ | <center><math> | ||
+ | d^2=y_1^2+y_2^2+y_3^2=y_1^2+y_2^2+\frac{1-y_2^2}{4}=\frac{1}{4}+y_1^2+\frac{3}{4}y_2^2\geq\frac{1}{4}. | ||
+ | </math></center> | ||
+ | |||
+ | |||
+ | Alltså är <math> d\geq\frac{1}{2} </math> och att <math> d_{\mbox{min}}=\frac{1}{2} </math> i | ||
+ | <math> y_1=y_2=0 </math>, <math> y_3=\pm\frac{1}{2} </math>. | ||
+ | Alltså är värdemängden <math> V_d=\left[\frac{1}{2},\infty\right[ </math>. | ||
+ | |||
+ | |||
+ | I gamla koordinater ges närmaste punkter till origo av | ||
+ | |||
+ | |||
+ | <center><math> | ||
+ | X=TY=\frac{1}{2}\left(\begin{array}{rrr}1&0&\sqrt3\\0&2&0\\-\sqrt3&0&1\end{array}\right) | ||
+ | \left(\begin{array}{r}0\\ 0\\ \pm 1/2\end{array}\right) | ||
+ | =\pm \frac{1}{4}\left(\begin{array}{r}\sqrt3\\ 0\\ 1\end{array}\right), | ||
+ | </math></center> | ||
+ | |||
+ | |||
+ | Alltså, av alla punkter på cylindern så ligger punkterna <math> \pm \frac{1}{4}(\sqrt3,0,1) </math> närmast origo. |
Nuvarande version
Tips 1
Vi löser problemet i en kanonisk bas.
Tips 2
I detta fall har vi en yta som vi identifierar som en cylinder (med ett tvärsnitt i form av en cylinder ) eftersom övergång till kanonisk bas ger ekvationen3x_1^2+x_2^2+x_3^2+2\sqrt3x_1x_3=1\Leftrightarrow y_2^2+4y_3^2=1,
Tips 3
Av figuren inser vi att avståndet kan bli oändligt stort. För att finna minsta avståndet till origo inser vi att avståndet från en godtycklig punkt \displaystyle (y_1,y_2,y_3) på cylindern till origo ges av funktionen
\displaystyle d=\sqrt{y_1^2+y_2^2+y_3^2} .
Vidare gäller attd^2=y_1^2+y_2^2+y_3^2=y_1^2+y_2^2+\frac{1-y_2^2}{4}=\frac{1}{4}+y_1^2+\frac{3}{4}y_2^2\geq\frac{1}{4}.
Lösning
Ytan kan skrivas på matrisform enligt
1=3x_1^2+x_2^2+x_3^2+2\sqrt3x_1x_3 =(x_1\ x_2 \ x_3) \left(\begin{array}{rrr}3&0&\sqrt3\\0&1&0\\\sqrt3&0&1\end{array}\right) \left(\begin{array}{r}x_1\\x_2\\x_3\end{array}\right) =X^tAX.
där \displaystyle A är symmetrisk och därmed diagonaliserbar , dvs \displaystyle A=TDT^t .
Egenvärdena till \displaystyle A är \displaystyle \lambda_1=0 , \displaystyle \lambda_2=1 och \displaystyle \lambda_3=4 .
Tillhörande egenrum är \displaystyle E_{\lambda=0}=[(1,0,-\sqrt3)^t] ,
\displaystyle E_{\lambda=1}=[(0,1,0)^t] , \displaystyle E_{\lambda=4}=[(\sqrt3,0,1)^t] .
I kanonisk bas ser vi att ytan
3x_1^2+x_2^2+x_3^2+2\sqrt3x_1x_3=1\Leftrightarrow y_2^2+4y_3^2=1,
är en sned ellipsformad cylinder med symmtriaxlen längs \displaystyle y_1 -axeln.
Avståndet från en godtycklig punkt \displaystyle (y_1,y_2,y_3) på cylindern till origo
ges av funktionen
\displaystyle d=\sqrt{y_1^2+y_2^2+y_3^2} . Eftersom cylindern \displaystyle y_2^2+4y_3^2=1 inte är begränsad längs \displaystyle y_1 -axeln så är \displaystyle d också obegränsad och saknar därmed ett största värde, ty
d^2=y_1^2+y_2^2+y_3^2=y_1^2+y_2^2+\frac{1-y_2^2}{4} =\frac{1}{4}+y_1^2+\frac{3}{4}y_2^2\rightarrow\infty,
då \displaystyle y_1\rightarrow\pm\infty .
Vidare gäller att
d^2=y_1^2+y_2^2+y_3^2=y_1^2+y_2^2+\frac{1-y_2^2}{4}=\frac{1}{4}+y_1^2+\frac{3}{4}y_2^2\geq\frac{1}{4}.
Alltså är \displaystyle d\geq\frac{1}{2} och att \displaystyle d_{\mbox{min}}=\frac{1}{2} i
\displaystyle y_1=y_2=0 , \displaystyle y_3=\pm\frac{1}{2} .
Alltså är värdemängden \displaystyle V_d=\left[\frac{1}{2},\infty\right[ .
I gamla koordinater ges närmaste punkter till origo av
X=TY=\frac{1}{2}\left(\begin{array}{rrr}1&0&\sqrt3\\0&2&0\\-\sqrt3&0&1\end{array}\right) \left(\begin{array}{r}0\\ 0\\ \pm 1/2\end{array}\right) =\pm \frac{1}{4}\left(\begin{array}{r}\sqrt3\\ 0\\ 1\end{array}\right),
Alltså, av alla punkter på cylindern så ligger punkterna \displaystyle \pm \frac{1}{4}(\sqrt3,0,1) närmast origo.